| dbo:abstract
|
- Dins l'entorn electromagnètic, especialment en òptica, la divergència del feix és una mesura angular de l'augment del diàmetre del feix o bé el seu radi, al llarg de la distància des de l'obertura òptica o l'obertura de l'antena de la qual surt el feix. El terme només és rellevant en el " camp llunyà ", lluny de qualsevol focus del feix. Pràcticament parlant, però, el camp llunyà pot començar físicament a prop de l'obertura radiant, depenent del diàmetre de l'obertura i de la longitud d'ona de funcionament. (ca)
- In electromagnetics, especially in optics, beam divergence is an angular measure of the increase in beam diameter or radius with distance from the optical aperture or antenna aperture from which the beam emerges. The term is relevant only in the "far field", away from any focus of the beam. Practically speaking, however, the far field can commence physically close to the radiating aperture, depending on aperture diameter and the operating wavelength. Beam divergence is often used to characterize electromagnetic beams in the optical regime, for cases in which the aperture from which the beam emerges is very large with respect to the wavelength. However, it is also used in the radio frequency (RF) band for cases in which the antenna is very large relative to a wavelength. Beam divergence usually refers to a beam of circular cross section, but not necessarily so. A beam may, for example, have an elliptical cross section, in which case the orientation of the beam divergence must be specified, for example with respect to the major or minor axis of the elliptical cross section. The divergence of a beam can be calculated if one knows the beam diameter at two separate points far from any focus (Di, Df), and the distance (l) between these points. The beam divergence, , is given by If a collimated beam is focused with a lens, the diameter of the beam in the rear focal plane of the lens is related to the divergence of the initial beam by where f is the focal length of the lens. Note that this measurement is valid only when the beam size is measured at the rear focal plane of the lens, i.e. where the focus would lie for a truly collimated beam, and not at the actual focus of the beam, which would occur behind the rear focal plane for a divergent beam. Like all electromagnetic beams, lasers are subject to divergence, which is measured in milliradians (mrad) or degrees. For many applications, a lower-divergence beam is preferable. Neglecting divergence due to poor beam quality, the divergence of a laser beam is proportional to its wavelength and inversely proportional to the diameter of the beam at its narrowest point. For example, an ultraviolet laser that emits at a wavelength of 308 nm will have a lower divergence than an infrared laser at 808 nm, if both have the same minimum beam diameter. The divergence of good-quality laser beams is modeled using the mathematics of Gaussian beams. Gaussian laser beams are said to be diffraction limited when their radial beam divergence is close to the minimum possible value, which is given by where is the laser wavelength and is the radius of the beam at its narrowest point, which is called the "beam waist". This type of beam divergence is observed from optimized laser cavities. Information on the diffraction-limited divergence of a coherent beam is inherently given by the N-slit interferometric equation. (en)
- Der Begriff der Divergenz wird in der geometrischen Optik in zwei unterschiedlichen Bedeutungen verwendet: (de)
- La divergencia de un haz electromagnético es una medida angular del incremento en el diámetro del haz con respecto a la distancia desde la apertura óptica o la apertura de la antena desde donde emerge el haz. El término es relevante solo en el "campo lejano", lejos de cualquier foco del haz. De todos modos, en términos prácticos, el "campo lejano" puede comenzar físicamente cerca de la "apertura de radiación", dependiendo del diámetro de apertura y la longitud de onda de funcionamiento. La divergencia es usada a menudo para caracterizar un haz electromagnético en un sistema óptico, para casos en que la apertura desde donde emerge dicho haz es muy grande con respecto a la longitud de onda. También es usado en sistemas de Radio Frecuencia (RF) para los casos en que la antena está operando en la región llamada "región óptica" que es, igual que en el caso óptico, mucho más grande con respecto a la longitud de onda. La divergencia usualmente se refiere a una sección transversal circular de un haz, pero no necesariamente. Un haz puede, por ejemplo, tener una sección transversal elíptica, en cuyo caso se deberá indicar la orientación del la divergencia, por ejemplo, con respecto al eje mayor o menor de la sección transversal de la elipse. La divergencia de un haz se calcula si se conoce el diámetro del haz en dos puntos separados (Di, Df), y la distancia (l) entre esos puntos. La divergencia del haz está dada por: Si el haz está colimado usando un lente, u otro elemento de enfoque, la divergencia esperada puede calcularse usando dos parámetros: el diámetro, , del punto más estrecho del haz después del lente y la distancia focal del lente . La divergencia del haz está dada por: Al igual que todos los haces electromagnéticos, los lásers pueden divergir, y esta magnitud es medida en mili-radianes (mrad) o en grados. En muchas aplicaciones se prefiere una menor divergencia. Descuidar la divergencia acarrea una mala calidad del haz (calidhaz), la divergencia de un haz láser es proporcional a la longitud de onda e inversamente proporcional al diámetro del haz en su punto más angosto. Por ejemplo, un láser ultravioleta que emite a una longitud de onda de 308 nm tendrá una divergencia más baja que un láser infrarrojo a 808 nm, si ambos tienen el mismo diámetro mínimo de haz. La divergencia de un láser con buena calidad de rayo se modela usando las matemáticas del perfil del Haz gaussiano.
* Datos: Q1230543 (es)
- En électromagnétique, en particulier en optique, la divergence de faisceau est une mesure angulaire de l'augmentation du diamètre ou du rayon du faisceau avec la distance de l'ouverture optique ou de l' ouverture d'antenne d'où émerge le faisceau. Le terme n'est pertinent que dans le « champ lointain », loin de tout foyer du faisceau. Cependant, en pratique, le champ lointain peut commencer physiquement près de l'ouverture rayonnante, en fonction du diamètre d'ouverture et de la longueur d'onde de fonctionnement. La divergence de faisceau est souvent utilisée pour caractériser les faisceaux électromagnétiques en régime optique, pour les cas où l'ouverture d'où émerge le faisceau est très grande par rapport à la longueur d'onde. Cependant, il est également utilisé dans les radios fréquence (RF) bande pour les cas où l'antenne est très importante par rapport à une longueur d'onde. La divergence de faisceau fait généralement référence à une poutre de section transversale circulaire, mais pas nécessairement. Un faisceau peut, par exemple, avoir une section elliptique, auquel cas l'orientation de la divergence du faisceau doit être précisée, par exemple par rapport au grand ou petit axe de la section elliptique. La divergence d'un faisceau peut être calculée si l'on connaît le diamètre du faisceau en deux points distincts éloignés de tout foyer (Di, Df), et la distance (l) entre ces points. La divergence du faisceau,, est donnée par: Si un faisceau collimaté est focalisé avec une lentille, le diamètre du faisceau dans le plan focal arrière de la lentille est lié à la divergence du faisceau initial par: où f est la distance focale de l'objectif. Mais cette mesure n'est valide que lorsque la taille du faisceau est mesurée au plan focal arrière de la lentille, c'est-à-dire là où la mise au point se situerait pour un faisceau réellement collimaté, et non au foyer réel du faisceau, qui se produirait derrière l'arrière plan focal pour un faisceau divergent. Comme tous les faisceaux électromagnétiques, les lasers sont sujets à une divergence, qui se mesure en milliradians (mrad) ou en degrés. Pour de nombreuses applications, un faisceau à faible divergence est préférable. En négligeant la divergence due à une mauvaise qualité du faisceau, la divergence d'un faisceau laser est proportionnelle à sa longueur d'onde et inversement proportionnelle au diamètre du faisceau à son point le plus étroit. Par exemple, un laser ultraviolet qui émet à une longueur d'onde de 308 nm aura une divergence plus faible qu'un laser infrarouge à 808 nm, si les deux ont le même diamètre de faisceau minimum. La divergence des faisceaux laser de bonne qualité est modélisée en utilisant les mathématiques des faisceaux gaussiens. On dit que les faisceaux laser gaussiens sont limités en diffraction lorsque leur divergence radiale est proche de la valeur minimale possible, qui est donnée par: où est la longueur d'onde du laser et le rayon de la poutre à son point le plus étroit, que l'on appelle la « taille de faisceau ». Ce type de divergence de faisceau est observé à partir de cavités laser optimisées. Les informations sur la divergence limitée par la diffraction d'un faisceau cohérent sont intrinsèquement données par l'équation interférométrique à N-fentes . (fr)
- In de optica is er sprake van convergentie als in een lichtbundel de stralen (fotonen) elkaar naderen. Een convergerende lichtbundel zal in één punt, het brandpunt, samenkomen en vandaar verdergaan als divergente bundel. Met behulp van lenzen kan de mate waarmee lichtbundels convergeren worden aangepast. Van divergentie is sprake als de lichtbundels uit een lichtbron uiteengaan. Het brandpunt van een divergente lichtbundel bevindt zich dan ook achter de lichtbron („virtueel” brandpunt). Met behulp van lenzen kan een divergente lichtbundel minder divergent, evenwijdig of convergent worden gemaakt. In verwante gebieden die eveneens met bundels werken, zoals elektronen- en ionenoptica, deeltjesversnellers en andere toepassingen van deeltjesbundels, gebruikt men dezelfde termen convergentie en divergentie in overeenkomstige betekenis. Geometrische optica (nl)
- В электромагнетизме, особенно в оптике, расходимость пучка (расходимость луча) — это угловая мера увеличения диаметра или радиуса удаления от оптической апертуры или апертуры антенны, из которой выходит луч. Термин актуален только в области «», вдали от фокуса луча. На практике, однако, дальнее поле может начинаться физически близко к излучающей апертуре, в зависимости от диаметра апертуры и рабочей длины волны. Расходимость пучка часто используется для характеристики электромагнитных лучей в оптическом режиме для случаев, когда апертура, из которой выходит пучок, очень велика по сравнению с длиной волны. Однако он также используется в радиочастотном (RF) диапазоне для случаев, когда антенна очень велика по сравнению с длиной волны. Под расходимостью пучка обычно понимают луч круглого поперечного сечения, но это не обязательно так. Луч может, например, иметь эллиптическое поперечное сечение, и в этом случае должна быть указана ориентация расходимости пучка, например, относительно большой или малой оси эллиптического поперечного сечения. Расходимость пучка можно вычислить, если знать диаметр луча в двух отдельных точках, удалённых от любого фокуса (Di, Df), и расстояние (l) между этими точками. Расходимость пучка, , задаётся как Если коллимированный луч фокусируется линзой, то диаметр пучка в задней фокальной плоскости линзы связан с расходимостью исходного пучка соотношением где f — фокусное расстояние линзы. Обратите внимание, что это измерение действительно только тогда, когда размер луча измеряется в задней фокальной плоскости линзы, то есть там, где фокус будет лежать для действительно коллимированного луча, а не в фактическом фокусе луча, который будет находиться позади задней части фокальной плоскости для расходящегося пучка. Как и все электромагнитные лучи, лазеры подвержены расходимости, которая измеряется миллирадианами (мрад) или градусами. Для многих приложений предпочтителен пучок с меньшей расходимостью. Если пренебречь расходимостью из-за плохого качества луча, расходимость лазерного луча пропорциональна его длине волны и обратно пропорциональна диаметру луча в его самом узком месте. Например, ультрафиолетовый лазер, излучающий на длине волны 308 нм будет иметь меньшую расходимость, чем инфракрасный лазер на 808 нм, если оба имеют одинаковый минимальный диаметр луча. Расходимость лазерных лучей хорошего качества моделируется с использованием математики гауссовых лучей. Гауссовы лазерные лучи называются ограниченными дифракцией, если их радиальная расходимость близка к минимально возможному значению, которое даётся где — длина волны лазера и — радиус луча в самом узком месте, которое называется «перетяжкой луча». Этот тип расходимости луча наблюдается в оптимизированных лазерных резонаторах. Информация о дифракционной расходимости когерентного пучка по сути даётся . (ru)
- 光束發散度是指電磁束或光束隨著和發射點距離，其或是半徑增加的程度，一般會以角度的方式表示。此一詞語只在遠場下有效，也就是離焦點很遠的位置。不過遠場也可能很靠近辐射孔，視發射孔孔徑及工作波長而定。 光束發散度常用在以光學方式處理電磁束的情形，此時光束的孔徑會遠大於其波長。不過光束發散度也會用在射頻的範圍，前提是天線工作在所謂的光學區，特徵長度遠大於一個波長。 光束發散度常用在光束截面是圓形的情形下，不過也有例外。例如光束截面是楕圓時也可以使用，只是要標明光束發散度參考的位置，例如是楕圓的長軸或是短軸。 若知道離焦點很遠二點的光束直徑（Di, Df）及這二點的距離(l)，可以用下式計算光束發散度 若平行光是用透鏡聚焦，在透鏡後側焦點處的直徑和初始光束的光束發散度有以下的關係 其中f為焦距 像所有的電磁束一樣，雷射也會有發散的問題，雷射的發散一般會用千分之一弧度（mrad）或是角度表示。在許多應用上，比較希望用低發散度的光束。若不考慮因為雷射束品質不良產生的發散，其發散度會和其波長成正比，和光束最窄處的直徑成反比。例如紫外線雷射其波長為308 nm，若最小直徑相同，發散會比波長為808 nm的紅外線雷射要好。高品質雷射束的發散度可以用高斯光束的數學來建模。 若高斯雷射束的徑向光束發散度接近最小值時，稱為，其最小值如下 其中為雷射波長，而為雷射最窄點的半徑，稱為雷射束腰。這類的光束發散可以在最佳化的雷射腔中看到。相干光束其衍射极限發散度的資訊可以由得到。 (zh)
|
| rdfs:comment
|
- Der Begriff der Divergenz wird in der geometrischen Optik in zwei unterschiedlichen Bedeutungen verwendet: (de)
- In electromagnetics, especially in optics, beam divergence is an angular measure of the increase in beam diameter or radius with distance from the optical aperture or antenna aperture from which the beam emerges. The term is relevant only in the "far field", away from any focus of the beam. Practically speaking, however, the far field can commence physically close to the radiating aperture, depending on aperture diameter and the operating wavelength. (en)
- La divergencia de un haz electromagnético es una medida angular del incremento en el diámetro del haz con respecto a la distancia desde la apertura óptica o la apertura de la antena desde donde emerge el haz. El término es relevante solo en el "campo lejano", lejos de cualquier foco del haz. De todos modos, en términos prácticos, el "campo lejano" puede comenzar físicamente cerca de la "apertura de radiación", dependiendo del diámetro de apertura y la longitud de onda de funcionamiento.
* Datos: Q1230543 (es)
- En électromagnétique, en particulier en optique, la divergence de faisceau est une mesure angulaire de l'augmentation du diamètre ou du rayon du faisceau avec la distance de l'ouverture optique ou de l' ouverture d'antenne d'où émerge le faisceau. Le terme n'est pertinent que dans le « champ lointain », loin de tout foyer du faisceau. Cependant, en pratique, le champ lointain peut commencer physiquement près de l'ouverture rayonnante, en fonction du diamètre d'ouverture et de la longueur d'onde de fonctionnement. (fr)
- In de optica is er sprake van convergentie als in een lichtbundel de stralen (fotonen) elkaar naderen. Een convergerende lichtbundel zal in één punt, het brandpunt, samenkomen en vandaar verdergaan als divergente bundel. Met behulp van lenzen kan de mate waarmee lichtbundels convergeren worden aangepast. In verwante gebieden die eveneens met bundels werken, zoals elektronen- en ionenoptica, deeltjesversnellers en andere toepassingen van deeltjesbundels, gebruikt men dezelfde termen convergentie en divergentie in overeenkomstige betekenis. Geometrische optica (nl)
- В электромагнетизме, особенно в оптике, расходимость пучка (расходимость луча) — это угловая мера увеличения диаметра или радиуса удаления от оптической апертуры или апертуры антенны, из которой выходит луч. Термин актуален только в области «», вдали от фокуса луча. На практике, однако, дальнее поле может начинаться физически близко к излучающей апертуре, в зависимости от диаметра апертуры и рабочей длины волны. Если коллимированный луч фокусируется линзой, то диаметр пучка в задней фокальной плоскости линзы связан с расходимостью исходного пучка соотношением (ru)
- 光束發散度是指電磁束或光束隨著和發射點距離，其或是半徑增加的程度，一般會以角度的方式表示。此一詞語只在遠場下有效，也就是離焦點很遠的位置。不過遠場也可能很靠近辐射孔，視發射孔孔徑及工作波長而定。 光束發散度常用在以光學方式處理電磁束的情形，此時光束的孔徑會遠大於其波長。不過光束發散度也會用在射頻的範圍，前提是天線工作在所謂的光學區，特徵長度遠大於一個波長。 光束發散度常用在光束截面是圓形的情形下，不過也有例外。例如光束截面是楕圓時也可以使用，只是要標明光束發散度參考的位置，例如是楕圓的長軸或是短軸。 若知道離焦點很遠二點的光束直徑（Di, Df）及這二點的距離(l)，可以用下式計算光束發散度 若平行光是用透鏡聚焦，在透鏡後側焦點處的直徑和初始光束的光束發散度有以下的關係 其中f為焦距 像所有的電磁束一樣，雷射也會有發散的問題，雷射的發散一般會用千分之一弧度（mrad）或是角度表示。在許多應用上，比較希望用低發散度的光束。若不考慮因為雷射束品質不良產生的發散，其發散度會和其波長成正比，和光束最窄處的直徑成反比。例如紫外線雷射其波長為308 nm，若最小直徑相同，發散會比波長為808 nm的紅外線雷射要好。高品質雷射束的發散度可以用高斯光束的數學來建模。 若高斯雷射束的徑向光束發散度接近最小值時，稱為，其最小值如下 (zh)
|
