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- In nuclear and particle physics, the concept of a cross section is used to express the likelihood of interaction between particles. When particles are thrown against a foil made of a certain substance, the cross section is a hypothetical area measure around the target particles (usually its atoms) that represents a surface. If a particle of the beam crosses this surface, there will be some kind of interaction. The term is derived from the purely classical picture of (a large number of) pointlike projectiles directed to an area that includes a solid target. Assuming that an interaction will occur (with 100% probability) if the projectile hits the solid, and not at all (0% probability) if it misses, the total interaction probability for the single projectile will be the ratio of the area of the section of the solid (the cross section, represented by <math>\sigma) to the total targeted area. This basic concept is then extended to the cases where the interaction probability in the targeted area assumes intermediate values because the target itself is not homogeneous, or because the interaction is mediated by a nonuniform field. A particular case is scattering. Scattering In scattering, a differential cross section is defined by the probability to observe a scattered particle in a given quantum state per solid angle unit, such as within a given cone of observation, if the target is irradiated by a flux of one particle per surface unit: {d \sigma \over d \Omega}{\frac{\hbox{Scattered flux}}{\hbox{Incident flux}}\times\hbox{Unit of surface} \over \hbox{Unit of solid angle}} To put it another way, it is the rate of scattering events (<math>N_s/\Delta t) normalized to the beam intensity (<math>N_b/\Delta t), the target density (<math>\rho_t), the length of the beamtarget interaction region (<math>l_{bt}), the geometrical "size" of detector (<math>_d), and the "counting" efficiency of the detector (<math>f_d). {d \sigma \over d \Omega}{ {(N_s / \Delta t)} \over {(N_b / \Delta t) \times \rho_t \times l_{bt} \times (\Delta \Omega)_d \times f_d}} If the detector is small and sufficiently far from the target, then the geometrical "size" of the detector is given by: (\Delta \Omega)_d { {A_d} \over {4 \pi r_{td}^2} } {\hbox{physical area of the face of the detector} \over \hbox{surface area of a sphere with a radius equal to the targetdetector distance} } The integral cross section is the integral of the differential cross section on the whole sphere of observation: \sigma\int d\Omega \, {d \sigma \over d \Omega}. A cross section is therefore a measure of the effective surface area seen by the impinging particles, and as such is expressed in units of area. Usual units are the cm, the barn (1 b 10 m) and the corresponding submultiples: the millibarn (1 mb 10 b), the microbarn (1 <math>\mub 10 b), the nanobarn (1 nb 10 b), the picobarn (1 pb 10 b), and the shed (1 shed 10 b). The cross section of two particles (i.e. observed when the two particles are colliding with each other) is a measure of the interaction event between the two particles. The cross section is proportional to the probability that an interaction will occur; for example in a simple scattering experiment the number of particles scattered per unit of time (current of scattered particles <math>I_r) depends only to the number of incident particles per unit of time (current of incident particles <math>I_i), to the characteristics of target (for example the number of particles per unit of surface N) and to the type of interaction expressed to the cross section. I_rI_iN\sigma\, \sigma{{I_r}\over{I_i}}{{1}\over{N}}{\hbox{Probability of interaction}}\times{{1}\over{N}} Relation to the S matrix If the reduced masses and momenta of the colliding system are mi, <math>\vec{p}_i and mf, <math>\vec{p}_f before and after the collision respectively, the differential cross section is given by {d\sigma \over d\Omega} (2\pi)^4 m_i m_f {p_f \over p_i} |T_{fi}|^2, where the onshell T matrix is defined by S_{fi} \delta_{fi} 2\pi i \delta(E_f E_i) \delta(\vec{p}_i\vec{p}_f) T_{fi} in terms of the S matrix. The <math>\delta function is the distribution called the Dirac delta function. The computation of the S matrix is the main aim of the scattering theory. Nuclear physics In nuclear physics, it is convenient to express the probability of a particular event by a cross section. Statistically, the centers of the atoms in a thin foil can be considered as points evenly distributed over a plane. The center of an atomic projectile striking this plane has geometrically a definite probability of passing within a certain distance <math>r of one of these points. In fact, if there are <math>n atomic centers in an area <math>A of the plane, this probability is <math>(n \pi r^2)/A, which is simply the ratio of the aggregate area of circles of radius <math>r drawn around the points to the whole area. If we think of the atoms as impenetrable steel discs and the impinging particle as a bullet of negligible diameter, this ratio is the probability that the bullet will strike a steel disc, i.e. , that the atomic projectile will be stopped by the foil. If it is the fraction of impinging atoms getting through the foil which is measured, the result can still be expressed in terms of the equivalent stopping cross section of the atoms. This notion can be extended to any interaction between the impinging particle and the atoms in the target. For example, the probability that an alpha particle striking a beryllium target will produce a neutron can be expressed as the equivalent cross section of beryllium for this type of reaction. See also Scattering theory Radar: The (monostatic) radar cross section is defined as 4 π times the radio differential cross section at 180 degrees. Cross sectional area Rutherford scattering References R.G. Newton. Scattering Theory of Waves and Particles. McGraw Hill, 1966. External links Nuclear Cross Section Scattering Cross Section IAEA Nuclear Data Services BNL National Nuclear Data Center Particle Data Group The Review of Particle Physics IUPAC Goldbook Definition: Reaction Cross Section IUPAC Goldbook Definition: Collision Cross Section
- Der Wirkungsquerschnitt ist ein Maß für die Wahrscheinlichkeit, dass zwischen einem einfallenden Teilchen und einem anderen Teilchen eine bestimmte Wechselwirkung wie z. B. ein Streuprozess oder eine Reaktion stattfindet. Der Begriff findet vornehmlich in der Atomphysik, Kern- und Teilchenphysik Verwendung. Formelzeichen für den Wirkungsquerschnitt ist der griechische Buchstabe <math>\sigma</math> (sigma). Der Wirkungsquerschnitt hat die Größenart Fläche; in der Kern- und Teilchenphysik werden Wirkungsquerschnitte meist in der Einheit Barn angegeben. Der Wirkungsquerschnitt (im Folgenden als WQ abgekürzt) hängt ab von der jeweils interessierenden Wechselwirkung, von Art und kinetischer Energie des einfallenden Teilchens und von der Art des getroffenen Teilchens (z. B. Atoms, Atomkerns). Die letztgenannte Abhängigkeit bedeutet, dass WQ Materialeigenschaften sind. Beispielsweise sind zur Berechnung von Kernreaktoren oder Kernfusionsreaktoren umfangreiche Kerndatenbibliotheken erforderlich, die die WQ der verschiedenen Materialien für einfallende Neutronen verschiedener Energien für verschiedene mögliche Streuprozesse und Kernreaktionen enthalten. Insbesondere bei Kernreaktionen wird der WQ, betrachtet als Funktion der Energie des einfallenden Teilchens/Quants, manchmal auch als Anregungsfunktion bezeichnet.
- Účinný průřez vyjadřuje pravděpodobnost, s jakou bude některá ostřelující částice z nalétavjícího svazku interagovat s částicí terče. Za interkaci můžeme považat např. klasický odraz, Coulombický rozptyl (tj. rozptyl způsobený elektrickým polem) nebo jaderné či jiné reakce. Značí se <math>\sigma \;</math>. Účinný průřez je velmi důležitou veličinou při studiu srážek mikroskopických částic. Celková pravděpodobnost interakce částic se označuje jako celkový (totální, integrální) účinný průřez. Tato veličina určuje, s jakou pravděpodobností bude dopadající částice rozptýlena do libovolného směru, popř. s jakou pravděpodobností proběhne reakce. O vlastnostech interakce (a tedy i interagujících částic) však říká mnohem více tzv. diferenciální účinný průřez, který charakterizuje pravděpodobnosti rozptylu do jednotlivých směrů v prostoru.
- En física nuclear, la sección eficaz (cross section en inglés) se define como la probabilidad de interacción entre dos partículas. Es una magnitud de superficie normalmente representada con la letra sigma y se suele medir en barns: <math>1b=10^{-24}cm^2</math> Estadísticamente los núcleos de los átomos de una placa se pueden considerar como círculos diminutos de radio r distribuidos a lo largo de un plano de superficie A. En el diagrama siguiente se representan un grupo de partículas a que inciden a velocidad V sobre un grupo de partículas X que actúan como blanco de las primeras. Así la probabilidad de impactar contra una de esas partículas distribuidas en la lamina será de (nπr)/A. Donde n representa el número de partículas X distribuidas en la superficie A. El diámetro nuclear típico es de unos 10 cm por lo que las secciones eficaces entre núcleos son del orden de 10 cm valor al que se le dio una unidad propia, el barn. Dependiendo de qué reacciones se trate las secciones eficaces pueden variar enormemente yendo desde los 1.000 barns hasta los 0.001 barn. Las partículas X al recibir el impacto de las a dan, como resultado, un núcleo excitado que se desintegra tras la fusión dando lugar a una serie de posibilidades distintas o canales de salida, cada uno con su probabilidad de ocurrencia. <math>a+X \rightarrow C^* \rightarrow Y+b</math> La sección eficaz de las reacciones entre dichas partículas se calcula como sigue: <math>{\sigma_{ax}^b}={\hbox{num. de reacciones por blanco X y por segundo} \over \hbox{Flujo de proyectiles}}=\frac{\frac{reacciones/cm^3/s}{part. X /cm^3}}{\frac{part. a}{cm^3} \cdot V(cm/s) } = \pi \lambda^2 g \frac { \Gamma_a \Gamma_b }{ \Gamma^2}f(E)</math> Donde <math>\Gamma_a</math> representa la anchura del nivel de energía de la partícula a y <math>\Gamma</math> la anchura total. <math>\lambda</math> es la longitud de onda de De Broglie y f(E) es el factor de forma. Su valor dependerá de si hay resonancia nuclear o no. Si no la hay su valor será constante. Así pues: <math>\lambda=\frac{\hbar}{p}=\frac{\hbar}{(2mE)^{1/2}} \rightarrow \pi\lambda^2=\frac{0,657}{A\cdot E(MeV)} barn</math> Donde <math>A=(A_aA_x)/A_a+A_x)</math> En caso de que la energía de fusión entre las partículas a y X coincida con la de alguno de los niveles de energía se da un fenómeno llamado resonancia nuclear entonces el factor de forma se torna dependiente de la energía y vale: <math>f(E)=\frac{\Gamma^2}{(E-E_{res})^2+(\Gamma/2)^2} </math> Donde Eres es la energía de resonancia. Como se puede ver fácilmente a poco que E se aleje de Eres el término dejará de contribuir por lo que se lo puede considerar como un pico de Dirac.
- Vaikutusala (&sigma) ilmaisee ydin- ja hiukkasfysiikassa hiukkasten välisen vuorovaikutuksen todennäköisyyden. Hiukkasen tai sähkömagneettisen säteilyn absorboituessa puhutaan absorptiovaikutusalasta ja vastaavasti sirotessa sirontavaikutusalasta. Ydinfysiikassa vaikutusalalla vaikutusalalla voidaan tarkoittaa myös ydinreaktion todennäköisyyttä. Kaikki vaikutusalat yhdessä muodostavat kokonaisvaikutusalan, joka kertoo vuorovaikutuksen todennäköisyyden ottaen huomioon kaikki mahdolliset vuorovaikutustavat. Vuorovaikutustodennäköisyys määritellään klassisesti törmäävien kappaleiden poikkipinta-alojen suhteena. Vaikka vaikutusala kuvaa vuorovaikutuksen todennäköisyyttä, ilmaistaan se kuitenkin yleensä efektiivisenä pinta-alana. Ydinfysiikassa sirontavaikutusalan yksikkö on yleensä barn, joka on samaa suuruusluokkaa kuin ytimen pinta-ala. Sähkömagneettisen säteilyn ja neutronien sirontavaikutusala ilmaistaan yleensä yksiköissä cm. Sirontavaikutusalan käsitettä voi tarkastella esimerkiksi Rutherfordin sirontakokeessa, jossa sironnan todennäköisyys eli sirontavaikutusala kertoo millä todennäköisyydellä alfahiukkanen siroaa tiettyyn sirontakulmaan kultakalvosta. Differentiaalinen sirontavaikutusala <math>\frac{d\sigma}{d\Omega}</math> kertoo millä todennäköisyydellä hiukkanen tai säteilykvantti siroaa johonkin tiettyyn avaruuskulmaan (&Omega). Jos differentiaalinen vaikutusala jaetaan eli normalisoidaan sirottavan aineen tilavuudella, saadaan uusi differentiaalinen vaikutusala <math>\frac{d\Sigma}{d\Omega}</math>, jonka yksikkö on cm. Se ei riipu sirottavan aineen määrästä, ja eri materiaalien differentiaalisia sirontavaikutusaloja voidaan suoraan verrata toisiinsa.
- En physique nucléaire ou en physique des particules, la section efficace est une grandeur physique correspondant à la probabilité d'interaction d'une particule pour une réaction donnée. L'unité de section efficace est une unité de surface ; on utilise traditionnellement le barn (b) : 1 b = 10 cm² = 100×10 m², soit la surface d'un carré de dix femtomètres de côté (c'est-à-dire l’ordre de grandeur du diamètre d'un noyau atomique).
- A hatáskeresztmetszet elsősorban az atom- és magfizikában használatos fizikai mennyiség. Definíció szerint a hatáskeresztmetszet az a felület, amelyet az ütköző részecskék egymásnak célfelületként nyújtanak (az atomfizikában a részecskeszórás alapján). Jele: σ; mértékegysége: m, ill. atomfizikában barn. Átszámítás: 1 barn=10 m. Atomfizikai ill. magfizikai folyamatokban elsősorban a folyamat jellegének, a benne résztvevő részecskéknek és energiáiknak a függvénye. Gázmolekulákra σ=π〈r1+r2〉 geometriai hatáskeresztmetszet érvényes, ahol r1 és r2 a molekulák sugara. Ütközés akkor jön létre, ha a molekulák legalább d=r1+r2 távolságra megközelítik egymást.
- La sezione d'urto di un processo di scattering o di assorbimento è il rapporto tra il numero di particelle che vengono deviate nell'angolo solido (&Omega) e il numero di particelle che attraversano l'unità di superficie in un secondo, ed ha le dimensioni di un'area. Essa esprime, inoltre, la probabilità che il processo di scattering si riscontri ad una fissata energia del fascio di particelle incidente. La maggior parte degli esperimenti nucleari, infatti, avvengono per bombardamento di un bersaglio fisso (o targhetta, anglismo dall'inglese target) tramite un fascio di particelle proiettili. I dati sulla diffusione dei proiettili permettono di risalire alla forma del bersaglio, del proiettile e al tipo di interazione presente tra le particelle. Una misura di queste forme avviene grazie allo studio della sezione d'urto.
- 反応断面積（はんのうだんめんせき）とは、物理学、特に原子物理学、原子核物理学、素粒子物理学、原子炉物理学などの分野において用いられる、反応の起こりやすさの尺度である。 反応の種類によって、散乱断面積、吸収断面積、核分裂断面積などと呼び分けられる。
- De werkzame doorsnede is in de kernfysica en deeltjesfysica een maat voor de waarschijnlijkheid dat een bepaalde wisselwerking tussen deeltjes plaatsvindt. Deze waarschijnlijkheid is vaak sterk afhankelijk van de energie van de deeltjes of de samenstelling van een target dat wordt beschoten. De werkzame doorsnede wordt aangeduid met σ en heeft de dimensie van oppervlakte. Meestal wordt de werkzame doorsnede uitgedrukt in de niet-SI-eenheid barn. Wanneer men in geïnteresseerd in de de hoekafhankelijkheid bij verstrooiing van een deeltje, gebruikt men de zogeheten differentiële werkzame doorsnede.
- Tverrsnitt brukes innen kjernefysikk og partikkelfysikk som en betegnelse for sannsynligheten for at en vekselvirkning inntreffer. Dette gir sannsynligheten for at en kjernereaksjon vil skje, eller en statistisk beskrivelse av partikkelspredning (en. scattering). Tversnittet har enhet areal, vanligvis uttrykt i barn.
- Przekrój czynny - wielkość fizyczna stosowana w statystycznym opisie zderzeń cząstek bądź obiektów. Określa prawdopodobieństwo zajścia zderzenia, a zdefiniowana jest jako pole powierzchni, mierzone na płaszczyźnie prostopadłej do kierunku ruchu pocisku, w które musi on trafiać, by doszło do zderzenia. Pojęcie przekroju czynnego może być stosowane w statystycznej analizie każdego typu zderzeń, jest jednak rzadko stosowane do opisu zderzeń obiektów makroskopowych. Głównymi użytkownikami pojęcia przekroju czynnego są fizyka jądrowa i fizyka cząstek elementarnych. Jest tak, ponieważ w zderzeniach obiektów mikroskopowych nie jesteśmy z zasady w stanie określić precyzyjnie toru pocisku ani położenia tarczy, możemy więc operować jedynie prawdopodobieństwem zderzenia. Przekrój czynny jest zwykle oznaczany grecką literą σ.
- Em física de partículas, seção de choque, ou seção eficaz (cross section em inglês) é a área que mede a probabilidade de que uma colisão (interação) entre um feixe de partículas e outro feixe ocorra. É uma medida de superfície normalmente representada com a letra sigma e usualmente é medida em metros quadrados ou barns: <math>1b=10^{-24}cm^2</math> . Estatisticamente os núcleos dos átomos de uma placa podem ser considerados como diminutos círculos de raio r distribuidos ao redor de um plano de superfície A. No diagrama seguinte se representam um grupo de partículas a que incidem a velocidade V sobre um grupo de partículas X que atuam como branco das primeiras. Assim a probabilidade de impactar contra uma dessas partículas distribuidas na lâmina será de (nπr)/A. Onde n representa o número de partículas X distribuidas na superficie A. O diâmetro nuclear típico é de uns 10 cm pelo que as seções eficazes entre núcleos são da ordem de 10 cm valor ao que se deu uma unidad própria, o barn. Dependendo de quais reações se trate as seções eficazes podem variar enormemente indo desde 1.000 barns até 0,001 barn. As partículas X ao receber o impacto das a dão, como resultado, um núcleo excitado que se desintegra após a fusão dando lugar a uma série de possibilidades distintas ou canais de saída, cada um com seu probabilidade de ocorrência. <math>a+X \rightarrow C^* \rightarrow Y+b</math> A seção eficaz das reações entre estas partículas se calculam como segue: <math>{\sigma_{ax}^b}={\hbox{num. de reacoes por branco X e por segundo} \over \hbox{Fluxo de projeteis}}=\frac{\frac{reacoes/cm^3/s}{part. X /cm^3}}{\frac{part. a}{cm^3} \cdot V(cm/s) } = \pi \lambda^2 g \frac { \Gamma_a \Gamma_b }{ \Gamma^2}f(E)</math> Onde <math>\Gamma_a</math> representa a largura do nível de energia da partícula a e <math>\Gamma</math> a largura total. <math>\lambda</math> é a longitude de onda de De Broglie e f(E) é o fator de forma. Seu valor dependerá de se há ressonância nuclear ou não. Se não há seu valor será constante. Assim pois: <math>\lambda=\frac{\hbar}{p}=\frac{\hbar}{(2mE)^{1/2}} \rightarrow \pi\lambda^2=\frac{0,657}{A\cdot E(MeV)} barn</math> Onde <math>A=(A_aA_x)/A_a+A_x)</math> Em caso de que a energia de fusão entre as partículas a e X coincida com a de alguns dos níveis de energia se dá um fenômeno chamado ressonância nuclear então o fator de forma se torna dependente da energia e vale: <math>f(E)=\frac{\Gamma^2}{(E-E_{res})^2+(\Gamma/2)^2}</math> Onde Eres é a energia de ressonância. Como se pode ver facilmente a ponto que E se afaste de Eres o término deixará de contribuir pelo que se pode considerar como um pico de Dirac.
- Эффективное поперечное сечение — это физическая величина, характеризующая вероятность перехода системы двух взаимодействующих частиц в определённое конечное состояние. Эффективное поперечное сечение определяется как отношение числа взаимодействий с заданными параметрами в единицу времени к плотности потока частиц, падающих на мишень. <math>d\sigma = \frac{dN}{j}</math> Эффективное поперечное сечение имеет размерность площади. Наглядно эту величину можно представить, как условное поперечное сечение частиц из которых состоит мишень. При облучении этой мишени равномерным потоком, частицы, составляющие поток должны попасть в это поперечное сечение. Частицы, которые «промахнутся» — не примут участия в рассматриваемом канале взаимодействия.
- Träffyta eller tvärsnitt betecknar inom fysiken en slags sannolikhet som används, när partiklar skickas in mot andra partiklar. Namnet härstammar från tiden innan kvantfysikens genombrott, då atomerna sågs som små kulor som kunde träffas med till exempel elektroner. Nukleära träffytor mäts vanligen i barn (1 b = 10 m²).
- Диференціа́льний пере́різ (пере́тин) розсі́ювання — це відношення числа частинок, розсіяних в тілесний кут <math> d\Omega </math> до потоку частинок, які падають на мішень та до величини тілесного кута, густина ймовірності розсіювання в даний тілесний кут. Позначається здебільшого σ і має розмірність площі. Оскільки метр квадратний чи сантиметр квадратний надто великі величини, то переріз розсіювання вимірюється звичайно у барнах. Якщо dN — число частинок, які потрапили при розсіюванні в <math> d\Omega </math>, а I — потік частинок, які падають на мішень, то <math> \sigma = \frac{dN}{I d\Omega}</math>. Диференціальний перетин є характеристикою процесів розсіювання в багатьох областях фізики, включно з розсіянням електромагнітних хвиль, атомів, йонів елементарних частинок і квазічастинок. Диференціальний переріз розсіяння залежить від кута розсіяння й енергії. При непружному розсіянні він залежить також від втрати енергії на збудження. Аналогічним чином вводиться величина диференціального перерізу розсіювання для хвиль. <math> \sigma = \frac{d\Phi}{I d\Omega}</math>, де Φ — інтенсивність хвилі, яка розсіялася в тілесний кут <math> d\Omega </math>.
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- In nuclear and particle physics, the concept of a cross section is used to express the likelihood of interaction between particles. When particles are thrown against a foil made of a certain substance, the cross section is a hypothetical area measure around the target particles (usually its atoms) that represents a surface. If a particle of the beam crosses this surface, there will be some kind of interaction.
- Der Wirkungsquerschnitt ist ein Maß für die Wahrscheinlichkeit, dass zwischen einem einfallenden Teilchen und einem anderen Teilchen eine bestimmte Wechselwirkung wie z. B. ein Streuprozess oder eine Reaktion stattfindet. Der Begriff findet vornehmlich in der Atomphysik, Kern- und Teilchenphysik Verwendung. Formelzeichen für den Wirkungsquerschnitt ist der griechische Buchstabe <math>\sigma</math> (sigma).
- Účinný průřez vyjadřuje pravděpodobnost, s jakou bude některá ostřelující částice z nalétavjícího svazku interagovat s částicí terče. Za interkaci můžeme považat např. klasický odraz, Coulombický rozptyl (tj. rozptyl způsobený elektrickým polem) nebo jaderné či jiné reakce. Značí se <math>\sigma \;</math>. Účinný průřez je velmi důležitou veličinou při studiu srážek mikroskopických částic.
- En física nuclear, la sección eficaz (cross section en inglés) se define como la probabilidad de interacción entre dos partículas. Es una magnitud de superficie normalmente representada con la letra sigma y se suele medir en barns: <math>1b=10^{-24}cm^2</math> Estadísticamente los núcleos de los átomos de una placa se pueden considerar como círculos diminutos de radio r distribuidos a lo largo de un plano de superficie A.
- Vaikutusala (&sigma) ilmaisee ydin- ja hiukkasfysiikassa hiukkasten välisen vuorovaikutuksen todennäköisyyden. Hiukkasen tai sähkömagneettisen säteilyn absorboituessa puhutaan absorptiovaikutusalasta ja vastaavasti sirotessa sirontavaikutusalasta. Ydinfysiikassa vaikutusalalla vaikutusalalla voidaan tarkoittaa myös ydinreaktion todennäköisyyttä.
- En physique nucléaire ou en physique des particules, la section efficace est une grandeur physique correspondant à la probabilité d'interaction d'une particule pour une réaction donnée. L'unité de section efficace est une unité de surface ; on utilise traditionnellement le barn (b) : 1 b = 10 cm² = 100×10 m², soit la surface d'un carré de dix femtomètres de côté (c'est-à-dire l’ordre de grandeur du diamètre d'un noyau atomique).
- A hatáskeresztmetszet elsősorban az atom- és magfizikában használatos fizikai mennyiség. Definíció szerint a hatáskeresztmetszet az a felület, amelyet az ütköző részecskék egymásnak célfelületként nyújtanak (az atomfizikában a részecskeszórás alapján). Jele: σ; mértékegysége: m, ill. atomfizikában barn. Átszámítás: 1 barn=10 m. Atomfizikai ill.
- La sezione d'urto di un processo di scattering o di assorbimento è il rapporto tra il numero di particelle che vengono deviate nell'angolo solido (&Omega) e il numero di particelle che attraversano l'unità di superficie in un secondo, ed ha le dimensioni di un'area. Essa esprime, inoltre, la probabilità che il processo di scattering si riscontri ad una fissata energia del fascio di particelle incidente.
- 反応断面積（はんのうだんめんせき）とは、物理学、特に原子物理学、原子核物理学、素粒子物理学、原子炉物理学などの分野において用いられる、反応の起こりやすさの尺度である。 反応の種類によって、散乱断面積、吸収断面積、核分裂断面積などと呼び分けられる。
- De werkzame doorsnede is in de kernfysica en deeltjesfysica een maat voor de waarschijnlijkheid dat een bepaalde wisselwerking tussen deeltjes plaatsvindt. Deze waarschijnlijkheid is vaak sterk afhankelijk van de energie van de deeltjes of de samenstelling van een target dat wordt beschoten. De werkzame doorsnede wordt aangeduid met σ en heeft de dimensie van oppervlakte. Meestal wordt de werkzame doorsnede uitgedrukt in de niet-SI-eenheid barn.
- Tverrsnitt brukes innen kjernefysikk og partikkelfysikk som en betegnelse for sannsynligheten for at en vekselvirkning inntreffer. Dette gir sannsynligheten for at en kjernereaksjon vil skje, eller en statistisk beskrivelse av partikkelspredning (en. scattering). Tversnittet har enhet areal, vanligvis uttrykt i barn.
- Przekrój czynny - wielkość fizyczna stosowana w statystycznym opisie zderzeń cząstek bądź obiektów. Określa prawdopodobieństwo zajścia zderzenia, a zdefiniowana jest jako pole powierzchni, mierzone na płaszczyźnie prostopadłej do kierunku ruchu pocisku, w które musi on trafiać, by doszło do zderzenia. Pojęcie przekroju czynnego może być stosowane w statystycznej analizie każdego typu zderzeń, jest jednak rzadko stosowane do opisu zderzeń obiektów makroskopowych.
- Em física de partículas, seção de choque, ou seção eficaz (cross section em inglês) é a área que mede a probabilidade de que uma colisão (interação) entre um feixe de partículas e outro feixe ocorra. É uma medida de superfície normalmente representada com a letra sigma e usualmente é medida em metros quadrados ou barns: <math>1b=10^{-24}cm^2</math> .
- Эффективное поперечное сечение — это физическая величина, характеризующая вероятность перехода системы двух взаимодействующих частиц в определённое конечное состояние.
- Träffyta eller tvärsnitt betecknar inom fysiken en slags sannolikhet som används, när partiklar skickas in mot andra partiklar. Namnet härstammar från tiden innan kvantfysikens genombrott, då atomerna sågs som små kulor som kunde träffas med till exempel elektroner. Nukleära träffytor mäts vanligen i barn (1 b = 10 m²).
- Диференціа́льний пере́різ (пере́тин) розсі́ювання — це відношення числа частинок, розсіяних в тілесний кут <math> d\Omega </math> до потоку частинок, які падають на мішень та до величини тілесного кута, густина ймовірності розсіювання в даний тілесний кут.
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